Гост 26629-85. здания и сооружения. метод тепловизионного контроля качества теплоизоляции ограждающих конструкций

Степень черноты диэлектриков

В таблице дана степень черноты поверхности следующих диэлектриков: асбест: бумага, картон, бетон, рубероид, вода, гипс, дерево: дуб, бук, карбид кремния, кирпич белый огнеупорный, шамотный, шероховатый красный, краска: масляная, всех цветов, лаковая, тускло черная, лед гладкий, шероховатые кристаллы, мрамор белый, окись алюминия на инконеле, окись магния огнеупорная, рокайд на молибдене, сажа от свечи, слюда, фарфор глазурированный, шифер, эбонит.

Примечание: Две температуры и две степени черноты, указанные для некоторых материалов, означают, что первая степень черноты относится к первой температуре, а вторая — ко второй, причем допускается линейная интерполяция.

Проверка пирометром систем отопления

Какой вывод из всего вышесказанного можно сделать? Безусловно, пирометр штука полезная, но применять его нужно там, где действительно требуется именно бесконтактное измерение температуры.

Например, электрические контакты находящиеся под напряжением. Здесь он действительно помогает безопасно выявить плохое соединение еще до того, как ситуация станет критичной.

Не всем электрикам в этом деле доступны тепловизоры. 

А вот для людей профессионально занимающихся системами отопления, подобные девайсы оказываются не нужными, и в некоторой степени даже вредными. Замерять температуру отопления пирометрами очень сложно.

Даже на крашенной белой глянцевой поверхности радиатора, достаточно три раза щелкнуть пирометром по одному месту, и у вас получится три разных значения температуры. Не говоря уже про хромированные трубы.

Если у вас блестящие медные трубы на выходе из котла, то замеры могут показать разбежку в 20 и более градусов, по сравнению с датчиком котла. Вот и думайте после этого, что же в системе неисправно.

На практике появляется слишком много факторов, искажающих реальное состояние дел. Чтобы добиться приемлемых результатов измерений на трубах и батареях, придется брать некую пленку или малярный скотч с постоянным коэффициентом отражения, наклеивать эту штуку на поверхность, и только после этого проводить измерения.

Спрашивается, зачем создавать себе такие сложности, если есть более эффективные контактные термометры. Время замера у которых всего несколько секунд и гарантированно точный результат до десятых долей градуса появляется у вас на экране.

Что касается теплых полов, здесь не все однозначно. 

Например, температуру стяжки пирометром еще можно измерить довольно точно. А вот если она будет закрыта плиткой, то погрешность моментально возрастает.

Производители безусловно знают об этих проблемах и постоянно совершенствуют приборы. Поэтому если уж и собрались покупать пирометр, выбирайте качественную модель.

Хорошие варианты можно подобрать и заказать вот здесь.

Есть относительно недорогие модели, снабженные выносным датчиком термопары.

С его помощью можно составлять и вносить собственные таблицы поправочных коэффициентов любых материалов. Один раз делаете замер нужной поверхности датчиком, сравниваете результат и вносите корректировку.

После этого можно спокойно стрелять лучом пирометра и не бояться ошибок. У китайцев такую модель можно заказать отсюда.

Если вам интересна эта тема и хочется заниматься измерениями пирометром более профессионально, а не только на бытовом уровне, скачайте и ознакомьтесь с двумя полезными брошюрами по данной тематике:

Карманное руководство по термографии — скачать

Руководство по бесконтактному измерению температур – скачать

https://youtube.com/watch?v=PhyyJC1Vlvk%3F

Зависимость степени черноты материалов от температуры

В таблице приведена степень черноты следующих материалов в зависимости от температуры: алюминиевая фольга Al, оксид алюминия Al2O3, сплав алюминия полированный 245Т, BN, вольфрам полированный W, сульфид кадмия CdS, оксид гадолиния GdO, борид гафния HfB2, карбид гафния HfC, оксид гафния HfO2, железо полированное Fe, окислы железа, золото фольга Au, медь полированная и оксидированная Cu, оксид магния MgO, молибден полированный Mo, монель-металл полированный, хлорид натрия NaCl, никель полированный Ni, платина полированная Pt, ниобий полированный Nb, рений полированный Re, серебро полированное Ag, сапфир, нитрид кремния Si2N4, оксид кремния SiO2, тантал полированный, нитрид тантала TaN, оксид тория ThO, нитрид титана TiN, оксид титана TiO2, сплав титана А110-АТ полированный, углерод C, уран оксидированный U, бромид циркония ZrB2, карбид циркония ZrC, оксид циркония (диоксид циркония) ZrO2, сульфид ZnS, селенид цинка ZnSe.

1. Михеев М. А., Михеева И. М. Основы теплопередачи.
2. Зигель Р., Хауэл Дж. Теплообмен излучением. – М.: Мир, 1975. – 935 с.
3. Справочник по теплообменникам: В 2-х т. Т. 2/С74 Пер. с англ. под ред. О. Г. Мартыненко и др. — М.: Энергоатомиздат, 1987. — 352 с.
4. Казанцев Е. И. Промышленные печи. Справочное руководство для расчетов и проектирования.

Основные единицы измерения ионизирующих излучений

Рентген (Р, R) – внесистемная единица экспозиционной дозы фотонного (гамма- и рентгеновского) излучений. Микрорентген – миллионная часть рентгена, мкР

Поглощённая доза (сокращённое обозначение – д о з а) – определяется двумя основными способами.

Для малых и средних уровней облучения – применяют единицы Зиверт. Дальше – считают в единицах Грэй. По цифрам, эти ед-цы примерно равны.
Зиверт (Зв, Sv) – в системе единиц СИ, поглощенная доза с учётом, в виде коэффициентов,
энергии и типов излучения (эквивалентная) и радиочувствительности живых органов и тканей в теле человека (эффективная). Данная ед-ца используется до величин дозы – порядка 1.5 зиверта, для более высоких значений облучения – используют Грэи.

1 миллизиверт (мЗв. mSv) = 0.001 зиверт

1 микрозиверт (мкЗв. µSv) = 0.001 милизиверт

Для оценки влияния ионизирующего облучения на человека – служит величина индивидуальной эффективной дозы (ИЭД, мЗв/чел.) Медицинская компонента, обусловленная использованием ИИИ (источников ион. излучения) в медицинских целях – составляет от 20 до 30%.

бэр – биологический эквивалент рентгена; это старая, внесистемная единица поглощённой дозы; современная – Зиверт.

1 бэр ~ 1 сЗв (сантизиверт).

1 Зв ~ 100 бэр
Мощность дозы – д о з а  излучения за единицу времени:

0.10 мкЗв/час == 10 мкР/час
(двойной знак равенства означает здесь «примерно»)

1 зиверт == 100 рентген

Коэффициент качества излучения для гамма-квантов и бета-частиц равен единице (Q=1), для быстрых нейтронов Q=10, для альфа-частиц Q=20 и т.д.

Активность (А) радиоактивного вещества – число спонтанных ядерных превращений в этом вещ-ве на определённой площади, в единичном кубическом объёме («объёмная активность») или в единице веса («удельная активность») за малый промежуток времени. Единицей измерения активности, в системе СИ, является:

1 беккерель (Бк, Bq) = 1 ядерное превращение в секунду

109 Бк = 1 гигабеккерель (ГБк, GBq)

До сих пор ещё используется (особенно часто – на экологических картах радиоактивного заражения, в расчёте на квадратный километр) старая внесистемная единица измерения активности рад.вещ. в сист. СГС – К ю р и:
1 кюри (Ки, Ci) = 3,7 х 1010 беккерель = 37 гигабеккерель (ГБк, GBq)

1 мкКи (микрокюри) = 3,7 х 104 распадов в секунду = 2,22 х 106 расп. в минуту.

Человеческий организм содержит примерно 0,1 мкКи калия-40 натурального происхождения.
Верхнее значение безопасной (то есть, на уровне естественной) «минимально значимой активности» (МЗА) – находится в пределах от 3.7 кБк (килобеккерель) до 37 МБк (мегабеккерель), в зависимости от вида излучения (до удельных 74 кБк/кг – для твёрдых бета-активных,
менее 3.7 кБк/кг – для гаммаактивных, меньше 7.4 кБк/кг – для альфаактивных веществ, до 0.37 кБк/кг – для трансурановых).

Грэй (Гр, Gy) – в системе СИ, величина энергии ионизирующего излучения, переданная веществу.

1 Гр (ед. СИ) = 100 рад (внесистемная единица) == 100 рентген (с точностью 15-20%, для энергий 0.1-5 МэВ)

5 мГр == 500 мР = 0.5 Р (безопасная доза общего кратковременного облучения – исключаются клинически выраженные соматические эффекты; при медицинском обследовании или лечении – это как снимок флюорографии, сделанный на старом аппарате, раз в год).

При экспозиционной дозе в 1 рентген, поглощённая доза в воздухе будет 0,85 рад

Литература

• Алмалиев А. Н., Копытин И. В., Корнев А. С., Чуракова Т. А. Термодинамика и статистическая физика: Статистика идеального газа. — Воронеж: Ворон. гос. ун-т, 2004. — 79 с.
• Базаров И. П. Термодинамика. — 5-е изд. — СПб. — М. — Краснодар: Лань, 2010. — 384 с. — (Учебники для вузов. Специальная литература). — ISBN 978-5-8114-1003-3.
• Гуггенгейм. Современная термодинамика, изложенная по методу У. Гиббса / Пер. под ред. проф. С. А. Щукарева. — Л. — М.: Госхимиздат, 1941. — 188 с.
• Новиков И. И. Термодинамика. — М.: Машиностроение, 1984. — 592 с.
• Сычёв В. В. Сложные термодинамические системы. — 5-е изд., перераб. и доп.. — М: Издательский дом МЭИ, 2009. — 296 с. — ISBN 978-5-383-00418-0.

Излучение факела[править]

Таблица 7.26. Примерные значения степени черноты факела при сжигании различного топлива

Вид топлива	Характеристика пламени	Степень черноты факела εФ
Газообразное топливо	Несветящееся	0,40
Антрацит при слоевом сжигании	Несветящееся	0,40
Антрацитовая пыль	Светящееся	0,45
Тощие угли	Светящееся	0,60
Каменные угли, Бурые угли, Торф	Светящееся	0,70
Мазут	Светящееся	0,85

Газы, не содержащие твердых взвешенных частиц сажистого углерода, условно называют несветящимися газами, а содержащие – светящимися газами. Излучение светящихся газов выше, чем несветящихся. Теплоотдача от светящегося факела выше, чем от несветящегося при одинаковой температуре горения.

Для повышения светимости факела, например при сжигании генераторного газа, содержащего мало углеводородов, прибегают к карбюрации пламени, т.е. к введению в поток горячих газов небольшого количества (2–3%) мазута или смолы, богатых углеводородами.

Для приближенного определения количества тепла, передаваемого излучением от факела к поверхностям используют формулу:

Q_{ЛУЧ Ф} = 20,5/[1/ε_С1+1/ε_Ф-1]*[(Т_{Ф СР}/100)4 – (Т_С/100)4 ] ⋅ F_В , кДж/ч

(Q_{ЛУЧ Ф} = 4,9/[1/ε_С1+1/ε_Ф-1]*[(Т_{Ф СР}/100)4 – (Т_С/100)4 ] ⋅ F_В , ккал/ч)

где: ε_Ф – степень черноты факела; T_{Ф СР} – средняя температура факела; F_В – поверхность нагрева, которую «видит» факел.

Точные расчеты по теплопередаче излучением от факела представляют сложную задачу, так как факел не занимает всего топочного объема, температура, светимость факела метастабильны. Поэтому в данном случае в расчетную формулу необходимо и целесообразно вводить коррективы, полученные опытным путем для каждого конкретного случая.

На рис. 7.29 ÷ 7.35 приведены зависимости степени черноты дымовых газов, образующихся от сжигания различного топлива, от температуры и приведенной толщины слоя.

Примеры расчетов теплопередачи при решении частных задач приведены в Приложениях. В стандартных ситуациях целесообразно использовать «Тепловой расчет котельных агрегатов» (нормативный метод) под ред. Н.В. Кузнецова и др. М., Энергия, 1973.

Рис. 7.26. Номограмма для определения степени черноты СО2
(по В.Н. Тимофееву и З.С. Карасиной)

Рис. 7.27. Номограмма для определения степени черноты водяных паров
(по В.Н. Тимофееву и З.С. Карасиной)

Рис. 7.28. Поправочный коэффициент b

β зависит от избытка воздуха α:

• При α = 1 – β = 1;
• α = 1,1 – β = 0,95;
• α = 1,2 – β = 0,91;
• α = 1,3 – β = 0,88;
• α = 1,4 – β = 0,85

Рис. 7.29. Степень черноты продуктов сгорания доменного газа QP_H = 3730 кДж/нм3
(~ 890 ккал/нм3)

β зависит от избытка воздуха α:

• При α = 1 – β = 1;
• α = 1,1 – β = 0,95;
• α = 1,2 – β = 0,90;
• α = 1,3 – β = 0,86;
• α = 1,4 – β = 0,82

Рис. 7.30. Степень черноты продуктов сгорания смешанного коксодоменного газа QP_H = 5025 кДж/нм3 (1200 ккал/нм3)

β зависит от избытка воздуха α:

• При α = 1 – β = 1;
• α = 1,1 – β = 0,94;
• α = 1,2 – β = 0,88;
• α = 1,3 – β = 0,83;
• α = 1,4 – β = 0,79

Рис. 7.31. Степень черноты продуктов сгорания смешанного коксодоменного газа QPH = 6700 кДж/нм3

(1600 ккал/нм3)

β зависит от избытка воздуха α:

• При α = 1 – β = 1;
• α = 1,1 – β = 0,93;
• α = 1,2 – β = 0,85;
• α = 1,3 – β = 0,82;
• α = 1,4 – β = 0,78

Рис. 7.32. Степень черноты продуктов сгорания смешанного коксодоменного газа QPH = ∼ 8370 кДж/нм3

(2000 ккал/нм3)

β зависит от избытка воздуха α:

• При α = 1 – β = 1;.
• α = 1,1 – β = 0,95;
• α = 1,2 – β = 0,905;
• α = 1,3 – β = 0,87;
• α = 1,4 – β = 0,83

Рис. 7.33. Степень черноты продуктов сгорания генераторного газа QPH= ∼ 4730 кДж/нм3 (1140 ккал/нм3)

β зависит от избытка воздуха α:

• При α = 1 – β = 1;
• α = 1,1 – β = 0,95;
• α = 1,2 – β = 0,90;
• α = 1,3 – β = 0,86;
• α = 1,4 – β = 0,81

Рис. 7.34. Степень черноты продуктов сгорания генераторного газа QPH= ∼ 5430 кДж/нм3 (1300 ккал/нм3)

β зависит от избытка воздуха α:

• При α = 1 – β = 1;
• α = 1,1 – β = 0,9;
• α = 1,2 – β = 0,84;
• α = 1,3 – β = 0,78;
• α = 1,4 – β = 0,73;
• α = 1,5 – β = 0,65

Основные понятия и свойства теплового излучения

Энергетическая светимость тела

Энергетическая светимость тела RT{\displaystyle R_{T}} — физическая величина, являющаяся функцией температуры и численно равная энергии, испускаемой телом в единицу времени с единицы площади поверхности по всем направлениям и по всему спектру частот.

RT=WtS{\displaystyle R_{T}={\frac {W}{tS}}}; RT={\displaystyle =} Дж/(с·м²) = Вт/м²

Спектральная плотность энергетической светимости

Спектральная плотность энергетической светимости rω,T{\displaystyle r_{\omega ,T}} — функция частоты и температуры, характеризующая распределение энергии излучения по всему спектру частот (или длин волн).

RT=∫∞rω,Tdω{\displaystyle R_{T}=\int \limits _{0}^{\infty }r_{\omega ,T}d\omega }

Аналогичную функцию можно написать и через длину волны

RT=∫∞rλ,Tdλ{\displaystyle R_{T}=\int \limits _{0}^{\infty }r_{\lambda ,T}d\lambda }

Можно доказать, что спектральная плотность энергетической светимости, выраженная через частоту и длину волны, связаны соотношением:

rω,T=λ22πcrλ,T{\displaystyle r_{\omega ,T}={\frac {\lambda ^{2}}{2\pi c}}r_{\lambda ,T}}

Поглощающая способность тела

Поглощающая способность тела — aω,T{\displaystyle a_{\omega ,T}} — функция частоты и температуры, показывающая, какая часть энергии электромагнитного излучения, падающего на тело, поглощается телом в области частот dω{\displaystyle d\omega } вблизи ω{\displaystyle \omega }

aω,T=dΦω,T′dΦω,T{\displaystyle a_{\omega ,T}={\frac {d\Phi ‘_{\omega ,T}}{d\Phi _{\omega ,T}}}}

где dΦ′{\displaystyle d\Phi ‘} — поток энергии, поглощающейся телом.

dΦ{\displaystyle d\Phi } — поток энергии, падающий на тело в области dω{\displaystyle d\omega } вблизи ω{\displaystyle \omega }

Отражающая способность тела

Основная статья: Альбедо

Отражающая способность тела — bω,T{\displaystyle b_{\omega ,T}} — функция частоты и температуры, показывающая, какая часть энергии электромагнитного излучения, падающего на тело, отражается от него в области частот dω{\displaystyle d\omega } вблизи ω{\displaystyle \omega }

bω,T=dΦω,T″dΦω,T{\displaystyle b_{\omega ,T}={\frac {d\Phi »_{\omega ,T}}{d\Phi _{\omega ,T}}}}

где dΦ″{\displaystyle d\Phi »} — поток энергии, отражающейся от тела.

dΦ{\displaystyle d\Phi } — поток энергии, падающий на тело в области dω{\displaystyle d\omega } вблизи ω{\displaystyle \omega }.

Абсолютно чёрное тело

Основная статья: Абсолютно чёрное тело

Абсолютно чёрное тело — это физическая абстракция (модель), под которой понимают тело, полностью поглощающее всё падающее на него электромагнитное излучение

aω,T=1{\displaystyle a_{\omega ,T}=1} — для абсолютно чёрного тела.

Серое тело

Серое тело — это такое тело, коэффициент поглощения которого не зависит от частоты, а зависит только от температуры

aω,T=aT<1{\displaystyle a_{\omega ,T}=a_{T}<1} — для серого тела.

Объёмная плотность энергии излучения

Объёмная плотность энергии излучения — UT{\displaystyle U_{T}} — функция температуры, численно равная энергии электромагнитного излучения в единице объёма по всему спектру частот.

Спектральная плотность энергии

Спектральная плотность энергии — Uω,T{\displaystyle U_{\omega ,T}} — функция частоты и температуры, связанная с объёмной плотностью излучения формулой:

UT=∫∞Uω,Tdω{\displaystyle U_{T}=\int \limits _{0}^{\mathcal {\infty }}U_{\omega ,T}d\omega }

Следует отметить, что спектральная плотность энергетической светимости для абсолютно чёрного тела связана со спектральной плотностью энергии следующим соотношением:

rω,T=f(ω,T)=c4Uω,T{\displaystyle r_{\omega ,T}=f(\omega ,T)={\frac {c}{4}}U_{\omega ,T}} — для абсолютно чёрного тела.

Излучение через экран[править]

Для двух параллельных поверхностей (рис. 7.25) количество тепла, передаваемое первой поверхностью на вторую (Т₁ > Т₂) равно:

Q_{ЛУЧ 12} = С_ПР [(Т₁/100)4 – (Т₂/100)4 ] F₁ кДж/ч (ккал/ч)

где: С_ПР =20,5/[1/ε₁1+1/ε₂-1], кДж/м2⋅ч⋅К4

(С_ПР =4,9/[1/ε₁1+1/ε₂-1], ккал/м2⋅ч⋅град4).

Если между поверхностями поместить экран из тонкого листового металла, то при условии теплового равновесия и при ε₁ = ε₂ = ε_Э, а также F₁ = F₂ = F_Э , то количество тепла, которое передает первая поверхность на вторую при наличии экрана равно:

Q_{ЛУЧ 12С ЭКР} = (С_ПР/2)[(Т₁/100)4 – (Т₂/100)4 ] F₁ кДж/ч (ккал/час)

               C1

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image007.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image006.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image005.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image003.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image002.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image001.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image001.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image004.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image003.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image001.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image002.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image001.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image008.gif

                C2

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image011.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image007.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image005.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image002.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image010.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image009.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image001.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image004.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image002.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image010.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image009.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image001.gif

Рис. 7.25. Схема расположения экрана между двумя параллельными поверхностями

При наличии одного экрана теплообмен между двумя поверхностями снижается в два раза. Если между поверхностями поместить n экранов при равенстве степеней черноты ε₁ = ε_Э = ε₂ , то теплопередача излучением уменьшится в (n+1) раз, т.е.

Q_{12 Cn ЭКР} =(1/(n+1)) Q₁₂.

Если изменить степень черноты экрана, то

Q_{12 Cn ЭКР} =(1/(n+1))*С_ПР1Э/С_ПР12⋅ Q₁₂,

где: С_П1Э – приведенный коэффициент излучения при наличии экрана

С_1Э = С_Э = С_Э2;

С₁₂ – приведенный коэффициент излучения без экрана.

Применение одного никелированного экрана (не окисленного, ε = 0,11), прикрывающего отверстие в обмуровке котла, уменьшает потери тепла в окружающую среду излучением через это отверстие в 18 раз.

Классификация пирометров

Пирометры можно разделить по нескольким основным признакам:

• Оптические. Позволяют визуально определять, как правило, без использования специальных устройств, температуру нагретого тела, путём сравнения его цвета с цветом эталонной накаливаемой электрическим током металлической нити в специальных измерительных лампах накаливания.
• Радиационные. Оценивают температуру посредством пересчитанного показателя мощности теплового излучения. Если пирометр измеряет в широкой спектральной полосе излучения, то такой пирометр называют пирометром полного излучения.
• Цветовые (другие названия: мультиспектральные, спектрального отношения) — позволяют измерить температуру объекта, основываясь на результатах сравнения его теплового излучения в различных участках спектра.

Температурный диапазон

• Низкотемпературные. Обладают способностью измерять температуры объектов с низкими относительно комнатных температурами, например, температуры холодильных камер холодильников.
• Высокотемпературные. Оценивают лишь температуру сильно нагретых тел, когда определение «на глаз» не представляется возможным. Обычно имеют существенную ошибку в сторону верхнего предела измерения прибора.

Исполнение

• Переносные. Удобны в эксплуатации в условиях, когда необходима требуемая точность измерений, с мобильностью, например для измерения температуры участков трубопроводов в труднодоступных местах. Обычно такие переносные приборы снабжены небольшим дисплеем, отображающим графическую или текстово-цифровую информацию.
• Стационарные. Предназначены для более точного измерения температуры объектов. Используются, в основном, на крупных промышленных предприятиях для непрерывного контроля технологического процесса при производстве расплавленных металлов и пластиков.

Визуализация величин

• Текстово-цифровой метод. Измеряемая температура выражается в градусах на цифровом дисплее. Попутно можно видеть дополнительную информацию.
• Графический метод. Позволяет видеть наблюдаемый объект в спектральном разложении областей низких, средних и высоких температур, выделенных различными цветами.

Вне зависимости от классификации, пирометры могут снабжаться дополнительными источниками питания, а также средствами передачи информации и связи с компьютером или специализированными устройствами (обычно через шину RS-232).